搜索结果: 1-11 共查到“原子核物理学 次级中子”相关记录11条 . 查询时间(0.17 秒)
中能质子单粒子效应试验束流分布及次级中子模拟
单粒子效应 质子辐照试验 次级中子
2022/3/17
基于中国原子能科学研究院100MeV质子回旋加速器，国内建成了用于微电子器件辐射效应研究的中能质子辐照试验装置。质子从加速器产生到入射器件样品期间，不可避免地会与束流传输线上的设备发生碰撞并产生大量次级中子，同时也使得质子束流参数发生改变。在开展微电子器件质子单粒子效应实验研究中，质子束流品质会直接影响单粒子效应截面测量的有效性和准确性。为评价质子束流品质，对中能质子辐照试验装置中质子束流传输线进...
8.17 MeV中子与天然铁作用的次级中子双微分截面测量
MonteCarlo方法 评价数据
2009/10/10
测量了8.17 MeV中子与天然铁作用的次级中子双微分截面，测量角度为30°～150°，共11个角度，采用np散射作为标准截面进行归一。测量数据用MonteCarlo方法进行了模拟，以进行中子注量衰减、多次散射和有限几何修正。将测量结果与评价数据及其它测量数据进行了比较与分析。实验测量结果对数据评价、理论模型检验及实际应用等具有重要的意义。
10MeV中子引起的~（238）U,~（209）Bi,Fe和~9Be的次级中子双微分截面测量。
８～１３ ＭｅＶ 中子能区次级中子双微分截面的测量数据至今很少。联合使用中国原子能科学研究院建成的常规多探测器快中子飞行时间谱仪和相继创建的非常规快中子飞行时间谱仪进行了１０ ＭｅＶ中子对２３８Ｕ、２０９Ｂｉ和Ｆｅ 的次级中子双微分截面的测量，并将测量结果和理论计算结果进行了比较。
n+~（6,7）Li散射角分布及次级中子谱评价
散射角分布 n+~(6,7)Li
2009/1/4
本文评述了~(6,7)Li次级中子能谱和弹性、非弹性散射角分布数据实验测量和评价情况,讨论了这些数据处理中的一些特殊问题和评价数据给出的方法及某些有关问题。
用测量次级中子飞行时间方法检测隐蔽爆炸物和毒品的方案及实验
检测 隐蔽爆炸物 毒品 次级中子飞行时间方法
2008/12/23
介绍了一个用测量次级中子飞行时间（ＳＮＴｏＦ）方法检测隐蔽爆炸物和毒品的方案，它包括检测原理、理论估算和装置的物理设计，并进行了初步的实验检验，获得了与理论估算基本一致的结果。
14.1 MeV中子与~9Be相互作用产生的次级中子能谱
~9Be 14.1 MeV中子
2008/12/12
(Ⅰ)是弹性散射;(Ⅱ)是非弹性散射。γ退激反应道(Ⅱ.4)的几率很小,非弹性散射基本上都发展成反应道(Ⅱ.1)、(Ⅱ.2)或(Ⅱ.3),都属于(n,2n)反应。总之,14.1MeV中子与~9Be作用产生次级中子的反应,除了弹性散射和极弱的(n,n’γ)分支以外,都是~9Be(n,2n)2α四体反应。在中子能谱上,除了弹性散射峰和非弹性散射峰以外,就是由级联衰变或多体崩裂过程产生的连续谱。
~(238)U,~(235)U和~(93)Nb的次级中子能谱和双微分截面计算
激子模型
2008/12/12
一、引言 自1966年Griffin提出激子模型以来,经过人们多年的工作,激子模型在计算次级中子能谱方面取得了一定的成功,用于角分布计算也有所进展。但迄今预平衡计算和平衡(蒸发)计算不能统一,计算结果不能定量地符合实验。其一个主要的原因是激子态
中子与9Be和6,7Li反应的次级中子发射谱实验研究
次级中子 双微分截面 非常规快中子飞行时间谱仪 破裂中子
2008/10/27
测量了8.17MeV与10.27MeV中子与9Be和6,7Li作用的次级中子双微分截面. 对于10.27MeV, 为了消除从D(d,np)破裂反应来的源破裂中子对双微分截面测量结果的影响, 采用了常规多探测器快中子飞行时间谱仪和非常规多探测器快中子飞行时间谱仪相结合的办法. 用Monte-Carlo方法对实验测量得到的飞行时间谱进行了详细的模拟, 通过测量谱与模拟谱的比较, 得到了实验测量的次级中...
高能重离子加速器次级中子屏蔽的理论估算
高能重离子 加速器 次级中子 屏蔽
2008/1/27
用R.Madey等人提出的由核反应参数计算屏蔽的方法,计算了入射离子单核能为0.6、1.2GeV12C束轰击厚Cu靶的次级中子屏蔽.当入射离子束流为1×1013ions/s时,其前向和侧向混凝土屏蔽厚度分别为9.8、4.8m(对0.6GeV)和11.5、6.9m(对1.2GeV).